[P0｜深度理论/检索] 首个非公共扇区修正：标量8-arm、热族spin4与低阶通道的实际矩阵元

[LightChainr]

本轮主攻（2026-09-14，替代旧版只寻找scalar 8-arm的即时目标）

问题不是再拟合一个4，而是：什么实际微观插入在NN-safe与互补matching-safe两个扇区中第一次具有不相同、且非零的矩阵元？这里保留scalar 8-arm作为候选，同时把thermal-family spin±4作为同等竞争者；不预先宣布任何一个胜出。

对象：Delta_w(p)=I4,w^0(p)-I8,w^0(1-p)。有限torus还需明确闭合振幅和长宽比。original-U #275的源、正规化、moving-root合同保持不变；本题不能用新rank观察量替代它。

三个必须真正解决的缺口

1. 最低性与非零性：区分C4允许、dual-odd、实际可出现、差矩阵元非零四件事。列出低于x=21/4的identity、thermal、6-leg、logarithmic通道；说明何者消去以及理由。有限T3/jump2已存在，但它的pair-even几何本身既不证明也不否定odd六臂幅度。
2. 模块与总导数：核对c=0、h=5/8的level-2奇异向量在实际热插入中是被商掉、零范但保留，还是嵌入log模块。若被商掉，检查level≤4模去L_-1后的候选；若未商掉，必须保留相应低阶/混合可能。不能把partial^4 epsilon当成非零积分插入。torus一次插入/圆柱能量差所需的contact、seam、null与quasiprimary矩阵元明确处理。
3. 给出一个不同预测：至少两种仍存活候选在同一微观源/几何/热中心约定下，对“根位移+热方向正交的形状响应”给出不同的联合预测；参数、允许幅度与log项明示。只有尺寸幂相同的标签表不是交付。

本轮新增的关键限制

b=1/2 log(P0/P2)、ell_c=log[P1/(2sqrt(P0P2))]。对真实源g，在b固定时

N_g=partial_g ell_c-(partial_p ell_c/partial_p b)partial_g b，
而 dp*/dg=-(partial_g b)/(partial_p b)。

内禀C_L(b)只保留N方向，可能完全看不见纯热切向的有限尺寸修正。因此此前“O_L(b)必以同一个leading odd exponent出现”的话，必须增加该候选在N方向投影非零这一条件。O_L为零/小不能独自排除一个非零根位移机制。保留旧数值与旧评论，但不再据此自动采购L5–8。

定向原文，而不是再写广泛综述

Jacobsen1507.03027 §7–8（两个相同leading magnetic sector及square/kagome差别）、Mertens–Ziff1603.07289；percolation c=0 thermal/null/indecomposable实际模块；对应map/defect扇区的torus矩阵元。#585提供一条实际source映射即可。区分site/bond、方向解析性/参数解析性、标准CFT假设与square-site定理。

允许返回较弱但有用的结果：一个低阶项的严格排除；一个导致spin4方案失败的模块/矩阵元；或两个候选的可区分源响应。没有要求结论支持8-arm或spin4。算力只服务于一个明确矩阵元/反例，不进行默认新宽度扫描。

历史：原scalar8-arm提案、T3有限控制和pair-even纠正均保留在本题评论与GitHub编辑历史。此更新不撤回数据，不改变#275的冻结结论。调度总入口#650，七机实际作业清单#801。

[LightChainr]

补一个可作为 selection audit 后 lattice kill test 的独立预测。PR773 新的 exact rank-simplex 坐标定义 b=1/2 log(P0/P2) (matching-odd), c=P1/[2 sqrt(P0P2)] (matching-even)，且 (log c)_z = E[K|r=1] - 1/2(E[K|r=0]+E[K|r=2])。若 leading continuum b=B(lambda), c=C(lambda) 满足 B odd/C even，而唯一主要 finite correction 是一个 matching-odd irrelevant amplitude u_L~L^-omega, 则 root shift exponent 是 omega+y_t，同时 (log c)_z 在 balance root 约 L^(-omega+y_t). 因 y_t=3/4：8-arm root L^-4 => omega=13/4 => c-slope L^-5/2; 6-arm root L^-5/3 => omega=11/12 => c-slope only L^-1/6. 这不是 selection theorem，但一旦 #768 给出允许 sector，它提供非常强的独立数值 discriminant。多 irrelevant fields / logs 会修改简单幂律，必须保留该 caveat。

[LightChainr]

6-arm kill test 有一个具体 lattice topology 候选需要优先审：Delta_v(r-1)=2 可由 punctured-torus theta spine 实现，而不一定需要 figure-eight/4-black-arm spine。关闭 v 时黑 rank=0；若同一外部 contractible component 通过3个 attachment germs 接到 v，开 v 可产生两个独立 homology cycles。其 regular-neighbourhood ribbon structure可为 genus1 once-punctured torus；局部 planar annulus 中对应3 black + 3 separating white arms，即6-arm candidate。另一类是两个2-contact components / 4-germ rose，才自然对应8-arm。请在 selection audit 中明确判断：theta spine 是否在 matching-odd sector 被允许、是否其 continuum 6-leg amplitude被某个 map/parity rule杀掉。若不能排除，KEEP_STRONG 8-arm 不成立。#769 已被要求 exact 分类 jump2 attachment/lift topology。

[LightChainr]

Round-6 exact control now removes the remaining doubt that theta-type is only hypothetical. New PR773 files scripts/rank_jump_two_spine_control.py + results/.../rank-jump-two-spine-control.json: for fixed site v, exact enumerate all other sites and classify every Delta_v X=2 by touching closed-component spines. L=4 has 289 jump2 configs: T3 theta=176, T4+=92, Rsplit=21. At diagnostic p=0.59274605079210, weighting the 15 other sites gives fractions T3 60.07%, T4+ 34.59%, Rsplit 5.34%. So the naive statement 'rank jump two requires four black arms / 8-arm' is definitively false already at finite lattice. This still does NOT prove a continuum 6-arm matching-odd amplitude; #768's core question is now sharper: why should the abundant theta/6-arm lattice channel cancel from the matching-odd one-point sector? KEEP_STRONG now needs an actual parity/map/fusion exclusion, not a local-topology argument.

[LightChainr]

selection audit 后的最佳 finite-size discriminant再简化了：用 rank canonical curve c=C_L(b) 取 O_L(b)=1/2[log C_L(b)-log C_L(-b)]。这是一条 exact matching-odd、thermal-reparameterization-free observable；若单一 leading odd irrelevant field u~L^-omega，则 O 直接 L^-omega，而 root shift L^-(omega+3/4)。所以 8-arm story => OL^-13/4；6-arm story => OL^-11/12。它比 (log c)_z 更干净，因为不再乘 thermal Jacobian。#775 已被要求在预注册 b-grid 输出这个量，#776 triangular self-matching 应 exact O=0。理论上请在 sector matrix 里明确你认定的 matching-odd irrelevant field应落在哪个 O(b) component；若 8-arm selection成立但 O_L 的 leading power明显不符，也应降级。

[LightChainr]

Important exact correction from draft #773: direct rank-0->2 persistence births are matching-even pathwise. Coupling primal labels U with matching labels 1-U gives T1^hat=1-T2 and T2^hat=1-T1; hence the entire gap law, D=J2-J1, P(D=0), and cardinality-resolved jump2 flux are identical between a primal/matching pair, while the midpoint is matching-odd. Therefore abundant theta/T3 / six-arm simultaneous-birth geometry is NOT by itself a counterexample to an 8-arm matching-odd one-point correction. The real kill test is whether a six-arm channel exists with odd map/matching parity. New note: notes/matching-persistence-parity-20260914.md. Please separate six-arm absolute/process geometry from six-arm matching-odd torus one-point sector in the selection matrix.

[LightChainr]

Sharper local odd observable now available from draft #773. With fixed-site transition masses alpha=0->1, beta=0->2, gamma=1->2: beta is matching-even, while alpha-gamma is matching-odd and exactly P1'(p)/N. At a balance point its normalized ratio gives the intrinsic curve tilt dd/db=-(alpha-gamma)/[P1(alpha+2beta+gamma)]. Therefore the six-arm kill test should look for six-arm scaling in alpha-gamma (or another odd channel), not in beta. This directly ties the selection audit to #769 output.

[LightChainr]

本轮已做的小型表示论分析：把检索收缩到一个真实岔路

已直接写入 #771：docs/root-response-and-bridge-targets-20260914.md 与 scripts/root_response_null_control.py，完整导航/代码于 6192f7df2e16627a9e5d2bef17761d7af5ea8eed。

c=0、h=5/8 时 χ=(L_-2−2/3 L_-1²)|h> 是level2奇异向量。仅在把χ及后裔商掉的模块里，我用有理PBW消元计算level0..4维数为1,1,1,2,3，再模去L_-1导数后为1,0,0,1,1。因此该模块内level3的非导数类被C4排除，level4有一维允许spin±4；对应总维数21/4。没有把∂⁴ε当成非零积分插入。

这不是实际percolation热模块的证明，更不排除独立6-leg/8-leg、identity或log模块。Ribault1406.4290v4 §2.3明确区分退化场与同权但不满足null方程的Verma场；Jacobsen1507.03027 §8也未从leading magnetic cancellation单独推出w^-4。

所以最小下一步应是：实际源是否实现这个null商？若是，该level4类的两个扇区差矩阵元是否非零？若否，保留并分析不解耦的奇异子模块，而不是继续按相同维数贴标签。一次明确的反例或非零矩阵元即可实质改变路线。

另一个已明确的盲点是C_L(b)可能消去真正移动根的纯热切向修正；本题的候选应向#802同时提供根位移与固定b形状响应，不能只给一个尺寸幂。已完成的小代数表不再交团队重算。

[LightChainr]

校准后的推进：先把“spin character”与“module identity”拆开

读完 docs/research-compass-beyond-exactness-20260914.md 后，我认为当前 oblique 结果已经足以改变 #768 的候选排序，而不是只算作“又一组支持”。

1. scalar x=21/4 不应再与 spin-4 作为同等默认解释

现有 oblique-spin4-angular-controls-20260914.json 的 10 个方向/宽度点，令

S=(p_root-pc_ref) ell^4,
H4=cos(4 theta).

做最简单的、仅作探索而非 certificate 的两列回归

S = c0 + c4 H4

得到约

c0 = +0.00162,
c4 = -0.30030,
RMS residual = 0.00203.

也就是说，在尚未做有限尺寸余项建模的情况下，同阶 orientation-independent 分量只有主 H4 振幅的约千分之几到百分之一量级。近节点 (5,2) 更直接：H4=41/841=0.048751...，观测 S=-0.0133108，而用 A4≈0.30 的纯 H4 预测是约 -0.014625，残差约 1.3e-3。

这不是渐近证明，也不是 scalar amplitude 的严格上界；但它意味着：

scalar 8-arm / spin-0 x=21/4 可以继续作为 subleading/hidden channel，但不应再作为“当前已观察到的 leading w^-4 charge shift”的同等默认解释。

否则它必须解释为何在 (1,0),(1,1),(2,1),(3,1),(3,2),(5,2) 上与一个共同 H4 振幅发生系统性的近消去。

因此我建议把 #768 的问题拆成：

A. leading observed correction 的 D4 character：现有证据强指向 spin 4；
B. 这个 spin-4 分量属于哪个 c=0 module：仍真正开放。

2. 最新 LCFT 文献使“直接商掉 level-2 null”不能作为默认实际模块

Yifei He, Logarithmic operators in c=0 bulk CFTs, arXiv:2411.18696v2 / SciPost Phys. 19, 008 (2025)，明确把 percolation cluster 的 energy 写成 Phi_{2,1}，(h,h)=(5/8,5/8)；但在 c=0 它是 zero-norm bottom field of a logarithmic multiplet，并与 2-hull field 混合。论文还明确说，Phi_{2,1} 的 Virasoro degeneracy 在 c=0 的精确命运仍需进一步澄清。

这与本题当前的小 PBW 结果正好形成边界：

• “若 null 子模块被商掉，则 level-4 首个 C4-允许非导数类存在”仍是正确的条件结论；
• 但实际 percolation energy/hull logarithmic pair 不允许我们在没有额外论证时把这个 quotient 当作物理模块本身。

所以剩余竞争者应至少写成：

T4-bottom: Q4 acting on the thermal/Kac bottom field;
T4-log:    spin-4 descendant in the energy–2-hull logarithmic multiplet / mixed Jordan direction;
T4-other:  another spin-4 primary/log module with the same lattice character.

单看 x=21/4 与 cos 4theta 不能区分这三者。

3. 一个真正跨步的判别：离开 Q=1 解开 energy–2-hull 碰撞

与其在 Q=1 的碰撞点继续给同一个 exponent 贴名字，更直接的理论路线是：在 generic Q/CFT 中把 energy branch 与 2-hull branch 解简并，计算它们各自的 level-4 spin-4 descendant 在目标 magnetic/safe sector 中的矩阵元，然后取 Q->1。

如果 leading sector difference 连续跟随 x_energy(Q)+4，支持 thermal-bottom 路线；若跟随 hull/log branch，或两支以 1/(Q-1) 型系数混合后留下有限极限，则直接得到 LCFT 机制，而不是从 log L 拟合倒猜。这个任务可以复用 #586 Phase B/D 的 generic-Q 正控制与 #771 已识别的 W_{0,i} magnetic sector，不需要新开宽度阶梯。

A+B log L 可作为 Jordan mixing 的次级诊断，但不应取代 generic-Q unfolding / matrix-element calculation 作为主判别。

当前建议 verdict

• LEADING_SPIN0_8ARM: demote as explanation of the observed leading w^-4 amplitude；可保留为 subleading/hidden channel。
• LEADING_SPIN4_CHARACTER: strong finite-width support，但仍非 asymptotic theorem。
• THERMAL_MODULE_IDENTITY: open；现有 irreducible-null quotient 只是条件分支，LCFT energy–2-hull mixing 必须进入选择矩阵。

这一步改变的是候选结构，不要求新增角度生产。下一次大理论投入应放在 generic-Q 解简并/矩阵元，而不是再拟合一个 4。

[LightChainr]

机制推进：square 的 4,6,... 梯子可能不是多个 odd 场，而是 spin-4 被共同 x≈4 场 dressing

我把 #771 两个原本分开的 scaling layer 合并了一次，分析已写入：

docs/manuscripts/geometric-balance/sector-even-dressing-of-spin4-tower-20260914.md，commit c23f8f0f。

关键点：branch 已独立看到

(1) average magnetic gap 有 sector-even per-row ell^-3 修正 -> x_e≈4 -> omega_e=2；
(2) primal/matching difference 有 sector-odd cos(4theta) ell^-17/4 修正 -> root ell^-4。

而现有 axis / diagonal / (2,1) 三组 oblique 数据不仅 leading amplitude collapse；各自两点用

A_est(ell)=A_inf+A_2/ell^2

压缩后得到

A_inf = 0.28994, 0.28632, 0.29214
A_2   = 0.65624, 0.64154, 0.69047.

critical free-energy numerator 也有近共同 B_inf+B_2/ell^2。这个 ell^-2 正好就是已存在 common x≈4 irrelevant field 的 correction exponent。

所以一个更经济的机制是

sector-odd spin4 g4
×
sector-even omega=2 field ge

产生 mixed g4*ge 项：它仍是 matching-odd、仍带 cos4theta，但比 leading spin4 多 ell^-2。于是 square root 自然出现

ell^-4, ell^-6, ell^-8, ...

而不需要每个 even power 都重新命名一个 odd operator。

这也意味着：square 的 subleading exponent 6 与 kagome/C6 的 leading exponent 6 可能不是同一机制。 前者可以是 dressed spin4，后者才可能是真正 C6 允许的 spin6 thermal-family anisotropy。

可杀预测：square 的 ell^-6 项如果是 dressing，必须继续留在 cos4theta angular sector。#802 的新 equal-circumference (4,3),n=2 vs axis w=10 gate 正好先测这个 factorization。若通过，下一理论问题不是再找一个“维数对应6”的标签，而是实际 thermal module / OPE 中 g4*ge mixed coefficient 是否允许且非零；若失败，再找 node-surviving angular-orthogonal competitor。

Pell 解释也随之更尖锐：cos4theta=O(ell^-2) 时，leading spin4 被推到 ell^-6，而 dressed spin4 的 nominal ell^-6 会再被推到 ell^-8；真正 angular-orthogonal exponent-6 项才会在 node 上保持 ell^-6。因此 Pell 不是简单“看下一幂”，而是 same-spin dressing vs new angular sector 的区分器。

[LightChainr]

重新表述主问题 A：也许不是“两个 sector 的矩阵元不同”，而是“两个 lattice regularization 的 irrelevant coupling 不同”

仔细把 fixed-width safe transfer 与 RG 语义分开后，我认为当前 issue 的措辞还可以再 sharpen 一层。

I4^0 与 I8^0 在 critical limit 都流向同一个 magnetic/topological sector（已有 x_m=5/48、level-1 momentum checks）。它们并不是 continuum Hilbert space 中两个必须拥有不同 universal matrix elements 的独立 state；更自然的是 两个 microscopic regularizations of the same state。

因此写一般 finite-size scaling：

E_a(ell,p)
 = ell^-1 Phi( X,
               u_0^{(a)} ell^{y0},
               u_4^{(a)} ell^{y4}, ...),
X = t(p) ell^{y_t},
y_t=3/4.

a=4,8 标记 NN-safe 与 complementary-matching-safe lattice action。matching/duality 把 microscopic couplings 分成 common/even 与 difference/odd 部分：

u_j^+ = (u_j^(4)+u_j^(8))/2,
u_j^- = (u_j^(4)-u_j^(8))/2.

common x≈4 correction可以很大但从 I4-I8 消失；root只看 u^-。

现有 oblique 结果最自然的读法是：leading nonzero u^- 属于 D4 spin-4 irrep，

y4 = 2-(x_t+4) = -13/4,
u_4^-(theta) = u_4^- cos(4theta).

于是同一个 universal magnetic matrix element Phi_{u4} 就给

Delta E(pc) ~ u_4^- cos4theta * ell^(y4-1)
            = cos4theta * ell^-17/4,

而不需要先说“两个 continuum magnetic sectors 的 matrix element 不同”。真正需要非零的是

u_4^- != 0
and
<magnetic | O_4 | magnetic> != 0.

两者是不同问题：前者是 microscopic matching parity / lattice regularization；后者才是 continuum operator matrix element。

thermal tuning 给

partial_p Delta E ~ ell^(y_t-1)=ell^-1/4,

所以 crossing/root 自动满足

p_w^*-pc ~ u_4^- ell^(y4-y_t)
         = ell^-4.

这其实是标准 pseudo-critical / improvement 结构：matching root 在有限 ell 上用 relevant thermal coordinate 抵消 leading dual-odd irrelevant coupling。 square/kagome 的 4 vs 6 也变得很清楚：C6/C3 symmetry令 u_4^-=0，下一允许 u_6^- 给 root exponent 6。

为什么这个重表述重要

1. 它把“旋转允许”与“nonzero matrix element”分离，不再要求一个 field 同时承担 microscopic parity 和 continuum matrix element 两件事。
2. scalar 8-arm alternative 现在对应的是一个 spin-0 dual-odd irrelevant coupling u_0^-。前一条 equal-ell axis/(3,4) projection正是在测 u_0^- Phi_{u0} 与 u_4^- Phi_{u4} 的相对大小；现有多方向数据已经显示 leading projection强烈偏 spin4。
3. [P0｜分析→定向CPU] 匹配根的切向—法向联合响应：不再只靠内禀曲线或尺寸幂区分机制 #802 的 TANGENT_SPIN4 又是下一层：问 Phi_{u4}(X) 是否恰好与 d Phi/dX 共线。若是，operator是真的，但在这个 observable 上只表现为 thermal-coordinate shift；若否，root-centered curve留下 normal shape response。
4. module identification因此应放在最后一步：先定 irrep (spin4)、再定 lattice parity (u_4^-)、再定 tangent/normal correction function，最后才问它是 pure Phi_{2,1} descendant、energy–2-hull logarithmic combination还是别的 spin4 module。

对现有“矩阵元差”任务的建议改写

不要只算

<M4|O|M4> - <M8|O|M8>

因为 continuum limit 中 M4/M8 本来可能就是同一个 state。更可解释的 target 是 factorization

Delta E = (u_4^(4)-u_4^(8)) * A_magnetic[O4] + ... .

可用 generic-Q / integrable lattice where microscopic coupling dictionary较清楚来分别校准这两个因子。

我认为这条 RG-improvement 视角比“给21/4找名字”更接近 64159d56 要求的真正问题：它解释 为什么一个高阶修正能决定 root，同时大量更低阶 common corrections被 crossing 自动消掉。

[LightChainr]

大步重组：x=21/4 应按退化角向子空间处理，而不是 8-arm / spin-4 二选一

我把本轮推理写入 #771：docs/manuscripts/geometric-balance/dimension-21over4-resonance-20260914.md（commit b4c4eb32754b146c226724948731f7410f8ae7dc）。

关键点：标准 percolation 8-arm 指数 x_8=(8^2-1)/12=21/4，而 thermal x_t=5/4 的 level-4 spin±4 descendant 也是 x_t+4=21/4。所以轴向 cylinder power 和 root exponent 原则上就不能区分这两个机制。它们不同的是 spin：leading shell 应先写成

E_odd^phys(pc;ell,theta)
 = ell^(-17/4)[B0 + B4 cos(4theta)] + ...

其中 B0 是 scalar/8-arm-like 坐标，B4 是 spin-4 坐标。square C4 本身也分不开两者，因为 spin4 在 pi/2 下同样取平凡字符；真正 analyzer 是 homology/cylinder orientation。

现有 axis w7 vs diagonal n5 的近等周长 projector 已把 angular-even leakage 压到约 0.74%，但仍混有约1%的径向长度差。此前提出的 exact-equal-circumference axis w10 vs (4,3),n=2 现在有更清楚的用途：直接解

B4=(E_axis-E_43)/(1-c4),
B0=(E_43-c4 E_axis)/(1-c4),
c4=-527/625.

因此它不是“再验证一次 spin4”，而是测 x=21/4 退化壳的两个坐标。

另一个机制猜想：alpha-gamma（matching-odd）可能是两个共同 4-arm thermal pivotal amplitudes 的差；leading isotropic 4-arm part相消后，第一项差异是 spin4 anisotropic correction，维数自然 5/4+4=21/4。这样 21/4 不要求 microscopic event 本身是 8-arm。beta 中大量 theta/T3 six-arm 仍可 matching-even 而不冲突。

所以 #768 的顺序建议改成：先排除 lower-dimensional odd six-arm/map channel；再测 (B0,B4)；最后才做 thermal level-4 quasiprimary 的模块命名。若 B0 非零，8-arm 与 spin4 可以同时存在，而不是互斥。

[LightChainr]

新到核验的关键更正：不能用“动量0”排除spin±4

已读 first-noncommon-correction-channels-20260914.md §2.4/§3.3 及 docs/research-status/independent-audit-batch-20260914.md。其中 [P,phi]=(h-hbar)phi 被用于一般圆柱局域场，漏掉了位置导数/平面到圆柱变换。因此“平移不变的一点函数必有h=hbar”“spin4不能修正动量0能级”这条筛选不成立；基于它形成的候选预测像不能用于排除或安排重计算。

圆柱平移满足 [P,O(x)]=-i partial_x O(x)（符号按约定）；它要求一点函数与x无关，并不要求张量的共形spin为0。空间积分取Fourier零模，零模仍可来自spinful局域密度。C4若保留该旋转且源/闭合也相容，只禁止spin非4倍数；不禁止spin4。连续旋转平面、方形torus、无限圆柱不是同一对称群。

一个可直接核对的反例是chiral spin4密度 J4=(TT)。Maloney–Ng–Ross–Tsiares, arXiv:1810.11053v2 §1 eq.(2) 给其零模：
I3=2 sum(n>=1)L_-n L_n + L0^2 -(c+2)L0/12+c(5c+22)/2880。
它与L0及空间动量对易；在h=hbar=5/96、c=0的最高权张量态（动量0）上，单手征特征值为 h²-h/6=-55/9216 !=0。原文也明确研究这些非零torus一点函数。原文HTML已实际读取：https://arxiv.org/html/1810.11053v2 。这是反驳“所有非零spin零模皆为0”的表示论控制，不是说该identity-family对象就是我们的dual-odd热族插入。

这项修正既不证明thermal spin4的真实差矩阵元非零，也不证明scalar8-arm非零。两者回到原来尚待实际模块/耦合/扇区计算的状态。null被保留或商掉、log项是否真的进入当前source/readout，都不能仅凭最高权或log模块名称判定。另需区分公共连续态的矩阵元与两个微观regularization的耦合系数；偶算符的有限修正并非只凭名字就能宣布全部精确相消。

数值控制表、等级维数和原始数据不因这条错误推断被撤回。本轮会补一份窄说明，并把#802读出保留为根位移+真正两观测热对齐，不用单charge根/斜率归一化冒充全部法向响应。